Большая советская энциклопедия - фотоядерные реакции

Фотоядерные реакции, ядерный фотоэффект, поглощение атомными ядрами g-квантов с испусканием протонов р, нейтронов n или более сложных частиц. Наиболее изучены Ф. р. (g, р) и (g, n), известны также реакции (g, d), (g, pn), (g, d) и др. Для вырывания из атомного ядра протона или нейтрона (нуклонов) энергия g-кванта Eg должна превышать энергию связи нуклона в ядре. Сумма эффективных поперечных сечений всевозможных Ф. р. называется сечением поглощения g-кванта ядром. Для всех ядер (за исключением очень легких) сечение sg при малых и больших энергиях g-кванта мало, а в середине имеется высокий широкий максимум, называемый гигантским резонансом (рис. 1). Положение гигантского резонанса монотонно уменьшается с ростом массового числа А ядер от 20–25 Мэв в легких ядрах до 13 Мэв в тяжелых. Зависимость энергии Еm, соответствующей вершине резонанса, от А описывается формулой: Еm = 34 А -1/6. Ширина резонанса Г Фотоядерные реакции 4–8 Мэв; она минимальна у магических ядер – Г (208Pb) = 3,9 Мэв, и максимальна у деформированных ядер – Г (165Но) = 7 Мэв. В области гигантского резонанса кривая поглощения не является монотонной, а имеет определенную структуру. У деформированных ядер это двугорбая кривая (рис. 2, а). У легких и средних ядер и у некоторых тяжелых ядер наблюдается несколько максимумов шириной в сотни кэв (рис. 2, б). Распределение фотонейтронов по энергии в области резонанса близко к максвелловскому (см. Максвелла распределение). Вместе с тем есть отклонения: большим оказывается число нейтронов в высокоэнергетической области спектра. Распределение фотопротонов в большинстве случаев не является максвелловским. Гигантский резонанс связывают с возбуждением g-квантами собственных колебаний протонов относительно нейтронов (дипольные колебания). Нуклоны могут покидать ядро непосредственно в процессе дипольных колебаний, но могут испускаться и после их затухания. Упорядоченные колебания нуклонов постепенно переходят в весьма сложное «тепловое» движение. В результате образуется возбужденное составное ядро, из которого «испаряются» протоны или нейтроны. Ширина Г гигантского резонанса определяется «временем жизни» дипольных колебаний. При энергии g-квантов, превышающей энергию гигантского резонанса, поглощающие g-квант нуклоны, как правило, быстро покидают ядро, дипольные колебания не возникают (ядро не успевает «раскачаться») и механизм Ф. р. является «прямым» (см. Прямые ядерные реакции; например, при Eg ? 70 Мэв механизм поглощения g-квантов становится двухнуклонным). Наряду с дипольными колебаниями в ядре могут возбуждаться квадрупольные, октупольные и др. типы колебаний, но их роль в Ф. р. не существенна. Иногда Ф. р. называются процессы, в которых g-кванты высокой энергии (Фотоядерные реакции 1,5?10-8эв), поглощаясь ядрами или отдельными нуклонами, вызывают рождение пи-мезонов (например, g + p ® n + p-; g + р ® р + p0) и др. элементарных частиц. Лит.: Айзенберг И. М., Грайнер В., Механизмы возбуждения ядра, пер. с англ., М., 1973; Широков Ю. М., Юдин Н. П., Ядерная физика, М., 1972; Левинджер Д ж., Фотоядерные реакции, пер. с англ., М., 1962. Н. П. Юдин.